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第194章 今天在座的都是小学生（第2页）
“疯了，都疯了！别说我们坐不住，前面那些大佬级教授都坐不住了！”
“大新闻，西林乔泽的千人报告会开场就给出了杨米尔斯方程的通解，现场一众学术大佬无人敢质疑！”
“好激动，而且我希望这个通解是对的，因为接下来我听完了乔泽给的讲解，我的博士毕业论文就有方向了！”
“求问，这玩意儿怎么验证啊？哭死了，本科生没人权啊！昨天专门去研究了杨米尔斯方程发现看不懂，今天看到这个通解，依然不懂！”
“兄弟，提醒你一句，台上那位也是本科生。好像大二在读哦！”
……
台上的乔泽没有理会台下那一阵阵的喧哗声。
只是在心底默默等待着十分钟过去。
然后拿起了笔，走到了第一块黑板前。
现场的摄像机也第一时间开始跟着乔泽移动，并将乔泽走向的黑板投影到了大屏幕上。
否则的话，除了前五排的人，后面没人能看得清楚板书的内容。
“杨米尔斯理论描述了规范场的动力学，具体表现为规范场的场强张量满足的方程，想要直接求解是极为困难的，不管是现有的数学工具，又或者我之前证明杨米尔斯方程解存在性的切分法，都不足以完整这个任务，所以只能另辟蹊径。
为此，我设计了一种比较特殊的代数结构，我将之命名为超螺旋空间代数。为了能够顺利求解，我所做的第一步是在超螺旋空间代数中重新解释规范场的动力学。
所以接下来我需要大家理解这几个基础概念，超螺旋规范协变导数、规范场的超螺旋场强张量、空间规范场的源项、跟几个重要的仅在超螺旋空间生效的曲率参数……”
没有刻意的让现场安静下来，当乔泽走到黑板上开始板书，嘴里开始介绍他最新的研究成果开始，嘈杂的现场便立刻安静了下来，所有人的目光都聚集在那块大屏幕上。
尤其是前排的那些大佬们……
在这一刻，有种大脑炸裂的感觉！
果然！
是新的数学！
当然这才显得合理。
因为任何已知的数学工具，一众被这个命题所吸引的数学家们早已经尝试过了，根本不可能解决这个问题。
但超螺旋空间代数？
这个跨度是不是太大了？
“好了，理解了这些数学概念，现在我们就可以将杨米尔斯方程进行变化了，就好像大家所熟悉的傅里叶变化。这一步非常简单，原杨米尔斯方程在超螺旋代数空间里的变化式如下：
[duf{unu}+alphanabu（betaf{unu}）=jnu]。”
……
台下一众数学大牛们，呆呆的看着大屏幕上的推导过程。
其中许多人似乎重新找回了曾经上学时的感觉。
唯一的问题是，绝大多数人已经过了学习的年纪，接受新知识的能力明显下降的厉害，台上的乔泽也完全没有照顾这些老人家的想法，不止是下笔飞快，能用一句话讲完的东西，他也懒得再多补充一句。
至于今天参会的诸多学生，大脑还很年轻，本该能跟上节奏，问题又在于知识储备严重不足。
虽然超螺旋空间代数是个全新的代数领域，但这一代数领域是建立在前人的代数几何知识基础之上的。
如果不对希伯尔特空间、量子力学中描述系统的哈密顿量、拓扑物态学、拓扑绝缘体等等学科有深入了解，同样也很难理解超螺旋空间代数里的这些所谓“简单概念”。
尤其是关于超高维计算的部分，在超螺旋空间代数中进行高阶乘法运算极为抽象。
遗憾的是，乔泽或许是极为优秀的学者，但显然并不是一位称职的教授，他甚至压根就没理会过台下一众人是否能听懂他讲的东西。
“接下来就是关于超螺旋空间代数的几个重要公式，首先是超螺旋导数的泰勒展开，我们假设（d）是超螺旋代数空间中的超螺旋导数操作，那么对于任意光滑函数（），超螺旋导数泰勒展开可以写为：
[（x+deltax）=（x）+d（x）deltax+rac{1}{2}d2（x）（deltax）2+ldots]
在这里（d2）表示超螺旋导数的二阶。由此，我们可以计算出场强张量的超螺旋展开：
考虑超螺旋代数空间中的规范场（au），其场强张量为（f{unu}=duanudnuau）。则场强张量的超螺旋展开可以表示为：
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